ПРИБОРНАЯ БАЗА ЭКСПЕРИМЕНТА ПО ИССЛЕДОВАНИЮ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ DD-ЯДЕРНОГО СИНТЕЗА С ПОЛЯРИЗОВАННЫМИ КОМПОНЕНТАМИ В ПРОЕКТЕ POLFUSION
62 С. Н. Терехин, А. А. Васильев, М. Е. Взнуздаев и др.
УДК 539.172.13
С. Н. ТЕРЕХИН, А. А. ВАСИЛЬЕВ, М. Е. ВЗНУЗДАЕВ, Л. М. КОЧЕНДА, И. Ю. ИВАНОВ, С. С. КИСЕЛЕВ, М. Я. МАРУСИНА, П. А. КРАВЦОВ, А. В. НАДТОЧИЙ, В. А. ТРОФИМОВ
ПРИБОРНАЯ БАЗА ЭКСПЕРИМЕНТА ПО ИССЛЕДОВАНИЮ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ DD-ЯДЕРНОГО СИНТЕЗА С ПОЛЯРИЗОВАННЫМИ КОМПОНЕНТАМИ В ПРОЕКТЕ POLFUSION
Разработан и исследован прототип электронно-механической детекторной системы для эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза с поляризованными компонентами.
Ключевые слова: поляризованные атомы, сечение реакции, ядерный синтез.
Реакции ядерного синтеза d + d → 3He + n , d + t → 4 He + n , d + 3He → 4 He + p в
плазме при энергии от нескольких килоэлектрон-вольт до 100 кэВ играют ключевую роль в астрофизических процессах, они могут найти применение в практической ядерной энергетике будущего. Известны экспериментальные данные, главным образом, для этих реакций с неполяризованными сталкивающимися ядрами [1, 2]. Между тем эффекты поляризации могут оказывать существенное влияние на величину сечения реакций, изменение которой даже на несколько процентов может привести к значительным изменениям параметров будущих термоядерных реакторов. Теоретические вычисления сечения в этом случае чрезвычайно усложнены, и точность таких вычислений нельзя гарантировать [3]. Только экспериментальное измерение этих сечений может дать необходимую информацию с приемлемой точностью. Для изучения астрофизических и технических аспектов реакций ядерного синтеза очень важно измерить сечения реакций для случая двух поляризованных начальных ядер. Полученные результаты позволят рассматривать возможность применения реакции при низких температурах. При использовании поляризованных первичных частиц сечение реакции может существенно увеличиться.
Общая схема эксперимента приведена на рис. 1.
3Не2+ (0,8 МэВ) 3Не+ (1,0 МэВ)
Поляриметр лэмбовского
сдвига
Источник поляризованного атомного пучка d 0 (0,1 эВ)
На основе источника SAPIS проект Кельнского университета
Интенсивность: 1016 атомов в секунду Плотность мишени: 1011 атомов на см2 Векторная поляризация: ±0,7
G d
+
G d
0
+
G d
+
→
⎧⎪ 3 He2+ + n + e
⎨ ⎪⎩
3 He+
+
p
+
e
G d
0
(0,1
эВ)
G d
+
(1—32
кэВ)
Источник поляризованных
ионов
На основе источника POLIS, KVI Гротингем, Нидерланды
Ионный поток: 20 мкА
Поляриметр
(интенсивность: 1,3⋅1014 ионов в секунду)
лэмбовского сдвига
n (2,4 МэВ) p (3,0 МэВ)
Энергия пучка: 32 кэВ Векторная поляризация: ±0,7
Светимость: 1,3⋅1025 с/см2 Скорость счета: 54 в час при 30 кэВ
Рис. 1
В состав экспериментальной установки входят два поляризованных источника. Источник поляризованных атомов используется для создания газовой мишени. Поляризованный ионный источник создает пучок поляризованных ионов дейтерия с энергией от 1 до 30 кэВ. Для измерения степени поляризации каждого источника применяются поляриметры лэмбов-
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза 63
ского сдвига. В центре находится детекторная камера, в которой протекает реакция и детектируются продукты синтеза.
ABS — источник поляризованных атомов. Конструкция и описание источника поляризованных атомов приведены на рис. 2.
Для создания водородного или дейтериевого атомарного пучка используется радиочастотный диссоциатор. Радиочастотная мощность подается в параллельный LC-контур от генератора с частотой 13,56 МГц. Охлаждение разрядной трубки обеспечивается потоком смеси спирта и воды между двумя внешними коаксиальными трубками большего диаметра. Для стабилизации температуры сопла в диапазоне 40—100 K применен криогенератор, соединенный с соплом посредством гибкого медного теплового моста. Верхняя вакуумная камера разделена двумя подвижными алюминиевыми перегородками на три ступени дифференциальной откачки (I, II, III). Скиммер, служащий для формирования газовой струи, закреплен на перегородке, разделяющей камеры I и II (на рис. 2 приведены значения давления в камерах).
КРИОГЕНЕРАТОР
ДЛЯ ОХЛАЖДЕНИЯ СОПЛА
Диапазон температур: 50—300 К
ДИССОЦИАТОР
Главный поток: (Н2/D2): диапазон 10–3—5 мбар⋅л/с Дополнительный поток: (О2): диапазон 10–3—0,5 мбар⋅л/с Радиочастотная мощность: 0—600 Вт на частоте 13,56 МГц
ПОДВИЖНЫЕ ПЕРЕГОРОДКИ
Алюминиевое литье
PI ~ 10–4 мбар
1000 мм
1-я ГРУППА МАГНИТОВ
Поля магнитов: № 1: 1,654 Тл, диаметр 10—14 мм № 2: 1,684 Тл, диаметр 16—22 мм № 3: 1,625 Тл, диаметр 28 мм
БЛОК СВЕРХТОНКИХ ПЕРЕХОДОВ
(МЯР ячейка)
Частота: 58,7 МГц (Н2) Магнитное поле: до 2 кГс
ГЛАВНАЯ ОПОРА СИСТЕМЫ
Нержавеющая сталь, 50 мм
2-я ГРУППА МАГНИТОВ
Поля магнитов: № 4: 1,565 Тл, диаметр 30 мм № 5: 1,621 Тл, диаметр 30 мм № 6: 1,621 Тл, диаметр 30 мм
PII ~ 10–6 мбар
PIII ~ 10–7 мбар
500
PIV ~ 10–8 мбар
0
КАТУШКА СИЛЬНОГО ПОЛЯ
Частота: 1425,2 МГц (Н2) Магнитное поле: до 3 кГс
КАТУШКА СЛАБОГО ПОЛЯ
Частота: 14 МГц (Н2) Магнитное поле: до 3 кГс
Рис. 2
Конструкция верхнего фланца позволяет выполнить перемещение оси сопла относительно оси скиммера во всех направлениях. Применение гибкого вакуумного соединения между фланцем диссоциатора и верхним фланцем вакуумной камеры позволяет варьировать
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
64 С. Н. Терехин, А. А. Васильев, М. Е. Взнуздаев и др.
расстояние между соплом и скиммером без нарушения вакуума. На перегородке, разделяющей камеры II и III, установлен коллиматор, окончательно формирующий газовую струю.
Спин-сепарирующая магнитная система. Разделение пучка атомов по ориентации электронного спина происходит в неоднородном магнитном поле „шестиполюсных“ магнитов (рис. 3). Характерным свойством такого магнита является то, что он создает аксиальносимметричное поле, фокусирующее атомы, магнитный момент которых ориентирован параллельно радиусу-вектору r , и дефокусирует атомы с противоположной ориентацией магнитного момента. Сила F , действующая на атом и ответственная за фокусировку и дефокусировку, определяется следующим образом:
F
=
−∇W
=
−
∂W ∂B
∂B ∂r
r r
=
⎪⎪⎧−µeff ⎨ ⎪⎩⎪+µeff
∂B ∂r ∂B ∂r
r r r r
m j = +1/ 2 (фокусировка), m j = −1/ 2 (дефокусировка),
где W — потенциальная энергия, B — магнитное поле и µeff — эффективный магнитный момент атома.
r α0 v
mj=–1/2 mj=–1/2
Nr ϕ
SS
rm
NN
S
Рис. 3
Таким образом, состояния с проекциями электронного спина mj = +1/2 и mj = –1/2 пространственно разделяются в сильном неоднородном магнитном поле. В результате атомарный компонент с mj = –1/2 выбывает из пучка и удаляется насосами, обеспечивающими откачку вакуумной камеры [4].
Блоки сверхтонких переходов. Вторым важнейшим элементом источника помимо спин-сепарирующих „шестиполюсных“ магнитов, отвечающим за создание поляризованного пучка, является система блоков сверхтонких переходов. Именно здесь индуцируются переходы между уровнями сверхтонкого расщепления для создания той или иной конфигурации заселенности уровней.
Принцип действия блоков сверхтонких переходов состоит в следующем. Уровни энергии атома, помещенного во внешнее магнитное поле B, в соответствии с эффектом Зеемана, расщепляются на 2F + 1 подуровней. Воздействие высокочастотным полем с частотой, соответствующей энергетической разности уровней сверхтонкого расщепления для данного B, приводит к возбуждению переходов между заданными уровнями. В силу того что в равновесном состоянии переходы происходят в обе стороны (поглощение и вынужденное излучение), для атомов пучка необходимо создать условия, при которых исключается возможность обратных переходов. Эта задача решается путем возбуждения переходов в градиентном магнитном поле, т.е. для атома, движущегося в таком поле, условия для перехода складываются
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза 65
лишь в ограниченной области пространства, где частота соответствует величине поля. Следует отметить, что амплитуда ВЧ-поля, или, иными словами, плотность фотонов, не должна быть слишком большой, поскольку в этом случае один и тот же атом может испытывать более одного взаимодействия с фотоном, что приведет к обратным переходам и, следовательно, снизит поляризацию пучка [5].
Поляриметр лэмбовского сдвига. В работе поляриметра (рис. 4) используется эффект, открытый в 1950-е гг. Лэмбом и Резерфордом. Он заключается в том, что уровни 2S1/2 и 2P1/2 у атома водорода должны обладать одинаковыми энергиями, согласно релятивистской теории Дирака, но У. Лэмб обнаружил, что энергии этих уровней различаются на 4,4·10–6 эВ. Это расщепление уровней получило название лэмбовского сдвига.
ФЭУ
Ионизатор Фильтр Вина
Цезиевая ячейка
Спин-фильтр
Зарядная камера
Ячейка Фарадея
Пучок атомов из источника
Ионизация атомов
Поворот спина
Переход атомов в метастабильное
состояние
Спинфильтрация
Эмиссия фотонов
Спектр
Рис. 4
Принцип действия такого поляриметра следующий. Пучок атомов ионизуется в сильном магнитном поле, что позволяет исключить деполяризационные эффекты при электронном
ударе. Затем пучок ионов попадает в фильтр Вина, где спины атомов поворачиваются на 90° и фильтруются по скоростям, так как электрическое и магнитные поля, перпендикулярные друг другу в фильтре Вина, не меняют траекторию движения только частиц с определенными скоростями. Далее ионы, попадая в цезиевую ячейку, в результате зарядово-обменной реакции образуют атомы в 2S метастабильном состоянии. Затем пучок проходит через спинфильтр, который в зависимости от магнитного поля пропускает атомы с mj = +1/2 и определенным значением mI, а атомы с mj = –1/2 при этом разряжаются в основное состояние. Попав в неоднородное электрическое поле, атомы переходят в основное состояние, испуская фотон
(линия Ly-α). Общая схема переходов:
H2 → H+ → H2S → H2Sα1 → Lα (500—1000 эВ).
Таким образом, измерив число испущенных фотонов как функцию магнитного поля в спин-фильтре, можно говорить о заселенности уровней с определенным mI и, следовательно, о поляризации пучка на входе в ионизатор.
Детекторная система предназначена для регистрации продуктов реакции. Детектирование будет производиться с помощью PIN-диодов. В окончательном варианте планируется использовать 4-π-детекторную систему с 60 %-ным заполнением. Это примерно 320 кремниевых PIN-фотодиодов (Hamamatsu S3590). Площадь одного диода составляет 1 см2.
На этапе тестирования системы предполагается создание прототипа из двух сборок по 4 диода, расположенных напротив друг друга. Это позволит произвести тестовый запуск установки, проверить работу детекторов в вакууме и сделать тестовые измерения.
Тестовая система установлена на вращающемся 4-π-карданном подвесе и управляется двумя шаговыми двигателями с хорошим угловым разрешением (0,1°).
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
66 С. Н. Терехин, А. А. Васильев, М. Е. Взнуздаев и др.
Вся система помещена в детекторную камеру, соединенную с остальными компонентами установки (рис. 5, здесь 1 — корпус камеры; 2 — вакуумные электрические вводы; 3 — центральный канал; 4 — вакуумные механические вводы; 5 — вакуумная камера; 6 — центральный фланец; 7 — входные каналы; 8 — привод; 9 — карданный подвес; 10 — шаговый двигатель привода; 11 — карданный подвес; 12 — сборка PIN-диодов; 13 — детекторная система). Окончательный вариант детекторной камеры находится в разработке на кафедре измерительных технологий и компьютерной томографии СПбГУ ИТМО.
1 8
2 9
3 10
4 11
5 12 6 13
7
Рис. 5
Электронный комплекс сбора данных состоит из 16-канального предусилителя, на ко-
торый поступают сигналы с PIN-диодов, 16-канального усилителя-формирователя,
12-разрядного АЦП и компьютерной системы сбора и обработки данных. В дальнейшем по-
лученные данные могут обрабатываться на ЭВМ или передаваться по сетевым интерфейсам
для дистанционной обработки.
Выводы. Предлагаемая экспериментальная установка позволит провести измерения,
которые внесут существенный вклад в фундаментальные исследования реакций ядерного
синтеза и астрофизические исследования. На основе разработанных источников поляризо-
ванных атомов будет создана установка, обеспечивающая возможность изучения реакции
синтеза поляризованных поляризованных атомов 3
аGтомов дейтерия. В дальнейшем с помощью He станет возможным осуществлять реакцию
dмGе+то3дHGиeк→и п4оHGлуeч+енpияс
поляризованными исходными атомами. Эта реакция наиболее перспективна для использова-
ния в реакторе ядерного синтеза вследствие отсутствия нейтронного излучения. Результаты,
которые будут получены при выполнении комплекса работ предлагаемого проекта, чрезвы-
чайно важны для дальнейших исследований проблем ядерного синтеза и перспектив термо-
ядерной энергетики.
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза 67
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Paetz gen Schieck H. Experiments on four-nucleon reactions // Few Body Syst. 1988. Vol. 5. P. 171―207.
2. Leonard D. S. et al. Contribution to Few-Body-17. 2003. P. 264.
3. Glockle W. et al. The three-nucleon continuum: achievements, challenges and applications // Phys. Rev. Rep. 1996. Vol. 274. P.107―285.
4. Микиртычьянц М. С. Разработка и исследование источника атомарного водорода и дейтерия с ядерной поляризацией для экспериментов на внутренних пучках ускорителей. Дис. … канд. физ.-мат. наук. СПб: ПИЯФ РАН, 2002.
5. Микиртычьянц М. С., Васильев А. А., Коптев В. П., Кравцов П. А., Зайферт Х, Лорентц Б., Ратманн Ф., Энгельс Р. Блоки сверхтонких переходов для создания ядерной поляризации в источнике поляризованного атомарного водорода и дейтерия ANKE ABS. Препринт ПИЯФ РАН, 2002.
Сергей Николаевич Терехин Александр Анатольевич Васильев
Марат Евгеньевич Взнуздаев
Леонид Михайлович Коченда Илья Юрьевич Иванов
Сергей Степанович Киселев Мария Яковлевна Марусина Петр Андреевич Кравцов
Александр Васильевич Надточий Виктор Алексеевич Трофимов
Сведения об авторах — Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН;
научный сотрудник; E-mail: serzh@gtn.ru, lab19@yandex.ru — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики
им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; заведующий кафедрой; E-mail: vassilie@pnpi.spb.ru — канд. хим. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший научный сотрудник; E-mail: marat@pnpi.spb.ru — канд. техн. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН; ведущий научный сотрудник; E-mail: kotch@pnpi.spb.ru — Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший лаборант; E-mail: ivannov_ilya@mail.ru — канд. техн. наук, доцент; Санкт-Петербургский государственный университет информационных технологий, механики и оптики, кафедра измерительных технологий и компьютерной томографии; E-mail: kiselev@mail.ifmo.ru — д-р техн. наук, профессор; Санкт-Петербургский государственный университет информационных технологий, механики и оптики, кафедра измерительных технологий и компьютерной томографии; E-mail: marusina_m@mail.ru — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН физики, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший научный сотрудник; E-mail: pkravt@gmail.com — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН; старший научный сотрудник; E-mail: avnad@pnpi.spb.ru — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший научный сотрудник; E-mail: vtrof@gmail.com
Рекомендована кафедрой измерительных технологий и компьютерной томографии
Поступила в редакцию 01.03.11 г.
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
УДК 539.172.13
С. Н. ТЕРЕХИН, А. А. ВАСИЛЬЕВ, М. Е. ВЗНУЗДАЕВ, Л. М. КОЧЕНДА, И. Ю. ИВАНОВ, С. С. КИСЕЛЕВ, М. Я. МАРУСИНА, П. А. КРАВЦОВ, А. В. НАДТОЧИЙ, В. А. ТРОФИМОВ
ПРИБОРНАЯ БАЗА ЭКСПЕРИМЕНТА ПО ИССЛЕДОВАНИЮ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ DD-ЯДЕРНОГО СИНТЕЗА С ПОЛЯРИЗОВАННЫМИ КОМПОНЕНТАМИ В ПРОЕКТЕ POLFUSION
Разработан и исследован прототип электронно-механической детекторной системы для эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза с поляризованными компонентами.
Ключевые слова: поляризованные атомы, сечение реакции, ядерный синтез.
Реакции ядерного синтеза d + d → 3He + n , d + t → 4 He + n , d + 3He → 4 He + p в
плазме при энергии от нескольких килоэлектрон-вольт до 100 кэВ играют ключевую роль в астрофизических процессах, они могут найти применение в практической ядерной энергетике будущего. Известны экспериментальные данные, главным образом, для этих реакций с неполяризованными сталкивающимися ядрами [1, 2]. Между тем эффекты поляризации могут оказывать существенное влияние на величину сечения реакций, изменение которой даже на несколько процентов может привести к значительным изменениям параметров будущих термоядерных реакторов. Теоретические вычисления сечения в этом случае чрезвычайно усложнены, и точность таких вычислений нельзя гарантировать [3]. Только экспериментальное измерение этих сечений может дать необходимую информацию с приемлемой точностью. Для изучения астрофизических и технических аспектов реакций ядерного синтеза очень важно измерить сечения реакций для случая двух поляризованных начальных ядер. Полученные результаты позволят рассматривать возможность применения реакции при низких температурах. При использовании поляризованных первичных частиц сечение реакции может существенно увеличиться.
Общая схема эксперимента приведена на рис. 1.
3Не2+ (0,8 МэВ) 3Не+ (1,0 МэВ)
Поляриметр лэмбовского
сдвига
Источник поляризованного атомного пучка d 0 (0,1 эВ)
На основе источника SAPIS проект Кельнского университета
Интенсивность: 1016 атомов в секунду Плотность мишени: 1011 атомов на см2 Векторная поляризация: ±0,7
G d
+
G d
0
+
G d
+
→
⎧⎪ 3 He2+ + n + e
⎨ ⎪⎩
3 He+
+
p
+
e
G d
0
(0,1
эВ)
G d
+
(1—32
кэВ)
Источник поляризованных
ионов
На основе источника POLIS, KVI Гротингем, Нидерланды
Ионный поток: 20 мкА
Поляриметр
(интенсивность: 1,3⋅1014 ионов в секунду)
лэмбовского сдвига
n (2,4 МэВ) p (3,0 МэВ)
Энергия пучка: 32 кэВ Векторная поляризация: ±0,7
Светимость: 1,3⋅1025 с/см2 Скорость счета: 54 в час при 30 кэВ
Рис. 1
В состав экспериментальной установки входят два поляризованных источника. Источник поляризованных атомов используется для создания газовой мишени. Поляризованный ионный источник создает пучок поляризованных ионов дейтерия с энергией от 1 до 30 кэВ. Для измерения степени поляризации каждого источника применяются поляриметры лэмбов-
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза 63
ского сдвига. В центре находится детекторная камера, в которой протекает реакция и детектируются продукты синтеза.
ABS — источник поляризованных атомов. Конструкция и описание источника поляризованных атомов приведены на рис. 2.
Для создания водородного или дейтериевого атомарного пучка используется радиочастотный диссоциатор. Радиочастотная мощность подается в параллельный LC-контур от генератора с частотой 13,56 МГц. Охлаждение разрядной трубки обеспечивается потоком смеси спирта и воды между двумя внешними коаксиальными трубками большего диаметра. Для стабилизации температуры сопла в диапазоне 40—100 K применен криогенератор, соединенный с соплом посредством гибкого медного теплового моста. Верхняя вакуумная камера разделена двумя подвижными алюминиевыми перегородками на три ступени дифференциальной откачки (I, II, III). Скиммер, служащий для формирования газовой струи, закреплен на перегородке, разделяющей камеры I и II (на рис. 2 приведены значения давления в камерах).
КРИОГЕНЕРАТОР
ДЛЯ ОХЛАЖДЕНИЯ СОПЛА
Диапазон температур: 50—300 К
ДИССОЦИАТОР
Главный поток: (Н2/D2): диапазон 10–3—5 мбар⋅л/с Дополнительный поток: (О2): диапазон 10–3—0,5 мбар⋅л/с Радиочастотная мощность: 0—600 Вт на частоте 13,56 МГц
ПОДВИЖНЫЕ ПЕРЕГОРОДКИ
Алюминиевое литье
PI ~ 10–4 мбар
1000 мм
1-я ГРУППА МАГНИТОВ
Поля магнитов: № 1: 1,654 Тл, диаметр 10—14 мм № 2: 1,684 Тл, диаметр 16—22 мм № 3: 1,625 Тл, диаметр 28 мм
БЛОК СВЕРХТОНКИХ ПЕРЕХОДОВ
(МЯР ячейка)
Частота: 58,7 МГц (Н2) Магнитное поле: до 2 кГс
ГЛАВНАЯ ОПОРА СИСТЕМЫ
Нержавеющая сталь, 50 мм
2-я ГРУППА МАГНИТОВ
Поля магнитов: № 4: 1,565 Тл, диаметр 30 мм № 5: 1,621 Тл, диаметр 30 мм № 6: 1,621 Тл, диаметр 30 мм
PII ~ 10–6 мбар
PIII ~ 10–7 мбар
500
PIV ~ 10–8 мбар
0
КАТУШКА СИЛЬНОГО ПОЛЯ
Частота: 1425,2 МГц (Н2) Магнитное поле: до 3 кГс
КАТУШКА СЛАБОГО ПОЛЯ
Частота: 14 МГц (Н2) Магнитное поле: до 3 кГс
Рис. 2
Конструкция верхнего фланца позволяет выполнить перемещение оси сопла относительно оси скиммера во всех направлениях. Применение гибкого вакуумного соединения между фланцем диссоциатора и верхним фланцем вакуумной камеры позволяет варьировать
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
64 С. Н. Терехин, А. А. Васильев, М. Е. Взнуздаев и др.
расстояние между соплом и скиммером без нарушения вакуума. На перегородке, разделяющей камеры II и III, установлен коллиматор, окончательно формирующий газовую струю.
Спин-сепарирующая магнитная система. Разделение пучка атомов по ориентации электронного спина происходит в неоднородном магнитном поле „шестиполюсных“ магнитов (рис. 3). Характерным свойством такого магнита является то, что он создает аксиальносимметричное поле, фокусирующее атомы, магнитный момент которых ориентирован параллельно радиусу-вектору r , и дефокусирует атомы с противоположной ориентацией магнитного момента. Сила F , действующая на атом и ответственная за фокусировку и дефокусировку, определяется следующим образом:
F
=
−∇W
=
−
∂W ∂B
∂B ∂r
r r
=
⎪⎪⎧−µeff ⎨ ⎪⎩⎪+µeff
∂B ∂r ∂B ∂r
r r r r
m j = +1/ 2 (фокусировка), m j = −1/ 2 (дефокусировка),
где W — потенциальная энергия, B — магнитное поле и µeff — эффективный магнитный момент атома.
r α0 v
mj=–1/2 mj=–1/2
Nr ϕ
SS
rm
NN
S
Рис. 3
Таким образом, состояния с проекциями электронного спина mj = +1/2 и mj = –1/2 пространственно разделяются в сильном неоднородном магнитном поле. В результате атомарный компонент с mj = –1/2 выбывает из пучка и удаляется насосами, обеспечивающими откачку вакуумной камеры [4].
Блоки сверхтонких переходов. Вторым важнейшим элементом источника помимо спин-сепарирующих „шестиполюсных“ магнитов, отвечающим за создание поляризованного пучка, является система блоков сверхтонких переходов. Именно здесь индуцируются переходы между уровнями сверхтонкого расщепления для создания той или иной конфигурации заселенности уровней.
Принцип действия блоков сверхтонких переходов состоит в следующем. Уровни энергии атома, помещенного во внешнее магнитное поле B, в соответствии с эффектом Зеемана, расщепляются на 2F + 1 подуровней. Воздействие высокочастотным полем с частотой, соответствующей энергетической разности уровней сверхтонкого расщепления для данного B, приводит к возбуждению переходов между заданными уровнями. В силу того что в равновесном состоянии переходы происходят в обе стороны (поглощение и вынужденное излучение), для атомов пучка необходимо создать условия, при которых исключается возможность обратных переходов. Эта задача решается путем возбуждения переходов в градиентном магнитном поле, т.е. для атома, движущегося в таком поле, условия для перехода складываются
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза 65
лишь в ограниченной области пространства, где частота соответствует величине поля. Следует отметить, что амплитуда ВЧ-поля, или, иными словами, плотность фотонов, не должна быть слишком большой, поскольку в этом случае один и тот же атом может испытывать более одного взаимодействия с фотоном, что приведет к обратным переходам и, следовательно, снизит поляризацию пучка [5].
Поляриметр лэмбовского сдвига. В работе поляриметра (рис. 4) используется эффект, открытый в 1950-е гг. Лэмбом и Резерфордом. Он заключается в том, что уровни 2S1/2 и 2P1/2 у атома водорода должны обладать одинаковыми энергиями, согласно релятивистской теории Дирака, но У. Лэмб обнаружил, что энергии этих уровней различаются на 4,4·10–6 эВ. Это расщепление уровней получило название лэмбовского сдвига.
ФЭУ
Ионизатор Фильтр Вина
Цезиевая ячейка
Спин-фильтр
Зарядная камера
Ячейка Фарадея
Пучок атомов из источника
Ионизация атомов
Поворот спина
Переход атомов в метастабильное
состояние
Спинфильтрация
Эмиссия фотонов
Спектр
Рис. 4
Принцип действия такого поляриметра следующий. Пучок атомов ионизуется в сильном магнитном поле, что позволяет исключить деполяризационные эффекты при электронном
ударе. Затем пучок ионов попадает в фильтр Вина, где спины атомов поворачиваются на 90° и фильтруются по скоростям, так как электрическое и магнитные поля, перпендикулярные друг другу в фильтре Вина, не меняют траекторию движения только частиц с определенными скоростями. Далее ионы, попадая в цезиевую ячейку, в результате зарядово-обменной реакции образуют атомы в 2S метастабильном состоянии. Затем пучок проходит через спинфильтр, который в зависимости от магнитного поля пропускает атомы с mj = +1/2 и определенным значением mI, а атомы с mj = –1/2 при этом разряжаются в основное состояние. Попав в неоднородное электрическое поле, атомы переходят в основное состояние, испуская фотон
(линия Ly-α). Общая схема переходов:
H2 → H+ → H2S → H2Sα1 → Lα (500—1000 эВ).
Таким образом, измерив число испущенных фотонов как функцию магнитного поля в спин-фильтре, можно говорить о заселенности уровней с определенным mI и, следовательно, о поляризации пучка на входе в ионизатор.
Детекторная система предназначена для регистрации продуктов реакции. Детектирование будет производиться с помощью PIN-диодов. В окончательном варианте планируется использовать 4-π-детекторную систему с 60 %-ным заполнением. Это примерно 320 кремниевых PIN-фотодиодов (Hamamatsu S3590). Площадь одного диода составляет 1 см2.
На этапе тестирования системы предполагается создание прототипа из двух сборок по 4 диода, расположенных напротив друг друга. Это позволит произвести тестовый запуск установки, проверить работу детекторов в вакууме и сделать тестовые измерения.
Тестовая система установлена на вращающемся 4-π-карданном подвесе и управляется двумя шаговыми двигателями с хорошим угловым разрешением (0,1°).
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
66 С. Н. Терехин, А. А. Васильев, М. Е. Взнуздаев и др.
Вся система помещена в детекторную камеру, соединенную с остальными компонентами установки (рис. 5, здесь 1 — корпус камеры; 2 — вакуумные электрические вводы; 3 — центральный канал; 4 — вакуумные механические вводы; 5 — вакуумная камера; 6 — центральный фланец; 7 — входные каналы; 8 — привод; 9 — карданный подвес; 10 — шаговый двигатель привода; 11 — карданный подвес; 12 — сборка PIN-диодов; 13 — детекторная система). Окончательный вариант детекторной камеры находится в разработке на кафедре измерительных технологий и компьютерной томографии СПбГУ ИТМО.
1 8
2 9
3 10
4 11
5 12 6 13
7
Рис. 5
Электронный комплекс сбора данных состоит из 16-канального предусилителя, на ко-
торый поступают сигналы с PIN-диодов, 16-канального усилителя-формирователя,
12-разрядного АЦП и компьютерной системы сбора и обработки данных. В дальнейшем по-
лученные данные могут обрабатываться на ЭВМ или передаваться по сетевым интерфейсам
для дистанционной обработки.
Выводы. Предлагаемая экспериментальная установка позволит провести измерения,
которые внесут существенный вклад в фундаментальные исследования реакций ядерного
синтеза и астрофизические исследования. На основе разработанных источников поляризо-
ванных атомов будет создана установка, обеспечивающая возможность изучения реакции
синтеза поляризованных поляризованных атомов 3
аGтомов дейтерия. В дальнейшем с помощью He станет возможным осуществлять реакцию
dмGе+то3дHGиeк→и п4оHGлуeч+енpияс
поляризованными исходными атомами. Эта реакция наиболее перспективна для использова-
ния в реакторе ядерного синтеза вследствие отсутствия нейтронного излучения. Результаты,
которые будут получены при выполнении комплекса работ предлагаемого проекта, чрезвы-
чайно важны для дальнейших исследований проблем ядерного синтеза и перспектив термо-
ядерной энергетики.
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7
Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза 67
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Paetz gen Schieck H. Experiments on four-nucleon reactions // Few Body Syst. 1988. Vol. 5. P. 171―207.
2. Leonard D. S. et al. Contribution to Few-Body-17. 2003. P. 264.
3. Glockle W. et al. The three-nucleon continuum: achievements, challenges and applications // Phys. Rev. Rep. 1996. Vol. 274. P.107―285.
4. Микиртычьянц М. С. Разработка и исследование источника атомарного водорода и дейтерия с ядерной поляризацией для экспериментов на внутренних пучках ускорителей. Дис. … канд. физ.-мат. наук. СПб: ПИЯФ РАН, 2002.
5. Микиртычьянц М. С., Васильев А. А., Коптев В. П., Кравцов П. А., Зайферт Х, Лорентц Б., Ратманн Ф., Энгельс Р. Блоки сверхтонких переходов для создания ядерной поляризации в источнике поляризованного атомарного водорода и дейтерия ANKE ABS. Препринт ПИЯФ РАН, 2002.
Сергей Николаевич Терехин Александр Анатольевич Васильев
Марат Евгеньевич Взнуздаев
Леонид Михайлович Коченда Илья Юрьевич Иванов
Сергей Степанович Киселев Мария Яковлевна Марусина Петр Андреевич Кравцов
Александр Васильевич Надточий Виктор Алексеевич Трофимов
Сведения об авторах — Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН;
научный сотрудник; E-mail: serzh@gtn.ru, lab19@yandex.ru — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики
им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; заведующий кафедрой; E-mail: vassilie@pnpi.spb.ru — канд. хим. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший научный сотрудник; E-mail: marat@pnpi.spb.ru — канд. техн. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН; ведущий научный сотрудник; E-mail: kotch@pnpi.spb.ru — Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший лаборант; E-mail: ivannov_ilya@mail.ru — канд. техн. наук, доцент; Санкт-Петербургский государственный университет информационных технологий, механики и оптики, кафедра измерительных технологий и компьютерной томографии; E-mail: kiselev@mail.ifmo.ru — д-р техн. наук, профессор; Санкт-Петербургский государственный университет информационных технологий, механики и оптики, кафедра измерительных технологий и компьютерной томографии; E-mail: marusina_m@mail.ru — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН физики, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший научный сотрудник; E-mail: pkravt@gmail.com — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН; старший научный сотрудник; E-mail: avnad@pnpi.spb.ru — канд. физ.-мат. наук; Петербургский институт ядерной физики им. В. П. Константинова РАН, базовая кафедра Санкт-Петербургского государственного университета информационных технологий, механики и оптики: приборы и методы поляризационных экспериментов; старший научный сотрудник; E-mail: vtrof@gmail.com
Рекомендована кафедрой измерительных технологий и компьютерной томографии
Поступила в редакцию 01.03.11 г.
ИЗВ. ВУЗОВ. ПРИБОРОСТРОЕНИЕ. 2011. Т. 54, № 7